reste nulle. Mais, malgré cette condition, si le système n'est pas rigide, il peut, par des déformations successives et sans subir de torsions, partir d'une configuration déterminée et revenir à une configuration identique, déduite de la première par une rotation autour de Oz. C'est ce que MM. Guyou et Maurice Levy ont établi dans des Notes présentées à la dernière séance (p. 717, 718). Je me propose, au point de vue de l'enseignement, d'en indiquer un exemple élémentaire que j'avais communiqué à plusieurs de nos confrères dans la dernière séance. P. A.
C R, t. 119, 5 nov. 1894, p. 770-771.
B S M F, t. 22, nov. 1894, p. 190-195.
37. Sur le mouvement d'un point en coordonnées elliptiques.
B S M F, t. 19, 1890-1891, 20 mai 1891, p. 102-103.
38. Sur les lois de forces centrales faisant décrire à leur point d'application une conique, quelles que soient les conditions initiales.
A J M, v. 13, 1891, p. 153-158.
Analyse par J. Hadamard: R O, t. 2, 30 mars 1891, p. 190.
39. Interprétation de la période imaginaire dans un mouvement à la Poinsot.
B S M F, t. 26, 15 juin 1898, p. 98-102.